今回は、事後選択について自仮説の量子場光学による説明にチャレンジする。下図はホイーラーの事後選択干渉実験と言われる光学系である。
上図において、光パルス発生器内の束縛電子場の電子から光学遷移により生成した１つ目の１光子レベルの光波束は、光子の素励起情報としての光子波として束縛電子場に近接する自由光子場に生成する。同時に光学遷移ギャップに相当するエネルギー が自由電子場に移動する。この光子波は自由光子場中を光速で伝搬し、ビームスプリッタでその光子波は経路Ａと経路Ｂの２方向に分けられる。交差点にはハーフミラーＢは挿入されていないので、経路Ａを通ってきた光子波は検出器１に、経路Ｂを通ってきた光子波は検出器２にそれぞれ到達する。ただし、経路Ａを通ってきた光子波と経路Ｂを通ってきた光子波とはいずれも光パルス発生器からの光子波と同じものであり、光パルス発生器からの光子波からみて両方の検出器が区別できないので、両方の検出器全体でのエネルギーが移動するための確率が１となるため、いずれか一方の検出器の束縛電子場に自由光子場のエネルギー
が移動することで１つ目の１光子レベルの光波束が検出されることになる。２つ目以降の光波束も同様にいずれか一方の検出器で検出される。その結果、両方の検出器で同数の１光子レベルの光波束が検出されることになる。なお、遅延素子で遅延
（位相差）の程度を変化させても、検出器１及び検出器２のいずれに到達する光子波も同じものであり、干渉が生じない。
ところで、上図において、ハーフミラーＡから交差点までの距離を十分に長く設定することにより、光パルス発生器から出射された１光子レベルの光波束の光子波がハーフミラーＡで２方向に分岐された後に、ハーフミラーＢを交差点に挿入することが可能となり、上図の光学系を下図の光学系に変えることが出来る。
この図では、経路Ａと経路Ｂが交差する交差点にハーフミラーＢが挿入されている。したがって、経路Ａを通ってきた光子波と経路Ｂを通ってきた光子波とがハーフミラーＢで重ね合された上で干渉して検出器１及び検出器２にそれぞれ伝搬する。検出器１に到達する光子波と検出器２に到達する光子波とは遅延素子の遅延 の程度を変化させることで干渉の状態を変化させて、１光子レベルの光波束について検出器１で検出される確率と検出器２で検出される確率を変えることができる。例えば、遅延
を調節することで、１光子レベルの光波束の検出を、検出器１のみとしたり、検出器２のみとすることが可能となる。
量子光学、特に離散量子光学では、光の粒子性を重視しているので、光子を質点で表現し、光子は経路Ａ及び経路Ｂのいずれか一方を通り、両方の経路を通ることは無いと考えるので、上記の事後選択干渉実験が奇妙に見えることになる。しかし、自仮説の量子場光学によれば、自由光子場を伝搬するのは素励起情報の光子波であり、経路Ａ及び経路Ｂの両方を同時に通るので、上記のように自然に説明することが可能である。
